什么是信号的时间反转？信号的时间反转是信号关于时间原点（或 t = 0）的折叠。信号的时间反转或折叠也称为信号关于时间原点（或 t = 0）的反射。信号的时间反转在卷积中是一个有用的信号运算。连续时间信号的时间反转连续时间信号 x(t) 的时间反转是信号绕垂直轴旋转 180°。在数学上，对于连续时间信号 x(t)，时间反转由... 阅读更多

离散时间信号仅在离散时间点定义的信号称为离散时间信号。离散时间信号用 x(n) 表示，其中 n 是时域中的自变量。离散时间信号的表示离散时间信号可以用以下四种方式中的任何一种表示：图形表示、函数表示、表格表示、序列表示。离散时间信号的图形表示考虑一个离散时间信号 x(n)，其值为 x(−3) = −2，x(−2) = 3，x(−1) = 0，x(0) = −1，x(1) = 2，x(2) = 3，x(3) = 1。这个离散时间信号可以用图形... 阅读更多

偶信号如果信号关于垂直轴或时间原点对称，则称该信号为偶信号，即 𝑥(𝑡) = 𝑥(−𝑡)；对于所有 𝑡 … 连续时间信号 𝑥(𝑛) = 𝑥(−𝑛)；对于所有 𝑛 … 离散时间信号奇信号如果信号关于垂直轴反对称，则称该信号为奇信号，即 𝑥(−𝑡) = −𝑥(𝑡)；对于所有 𝑡 … 连续时间信号 𝑥(−𝑛) = −𝑥(𝑛)；对于所有 𝑛 … 离散时间信号偶信号和奇信号的特性偶信号和奇信号的加减特性两个奇信号的加法或减法也是... 阅读更多

考虑一个以滞后功率因数运行的同步电动机。同步电动机的电压方程由下式给出： $$\mathrm{V=E_{f}+I_{a}Z_{S}\:\:\:\:\:\:...(1)}$$其中， $$\mathrm{V=V\angle 0°\:and\:E_{f}=E_{f}\:\angle-δ}$$$$\mathrm{\therefore\:I_{a}=\frac{V-E_{f}}{Z_{S}}\:\:\:\:\:\:...(2)}$$$$\mathrm{\Longrightarrow\:I_{a}=\frac{V\angle 0°-E_{f}-δ}{Z_{S}\angleθ_{Z}}=\frac{V}{Z_{S}}\angle-θ_{Z}-\frac{E_{f}}{Z_{S}}\angle-(δ+θ_{Z})}$$$$\mathrm{\therefore\:I^{*}_{a}=\frac{V}{Z_{S}}\angleθ_{Z}-\frac{E_{f}}{Z_{S}}\angle(δ+θ_{Z})\:\:\:\:\:\:...(3)}$$同步电动机每相的复功率输出同步电动机的复功率输出由下式给出： $$\mathrm{S_{o}=E_{f}I^{*}_{a}=P_{o}+jQ_{o}\:\:\:\:\:\:...(4)}$$$$\mathrm{\Longrightarrow\:S_{o}=E_{f}\:\angle-δ\left(\frac{V}{Z_{S}}\angleθ_{Z}-\frac{E_{f}}{Z_{S}}\angle(δ+θ_{Z})\right)}$$$$\mathrm{\Longrightarrow\:S_{o}=\left(\frac{VE_{f}}{Z_{S}}cos(θ_{Z}-δ)+j\frac{VE_{f}}{Z_{S}}sin(θ_{Z}-δ)\right)-\left(\frac{E^{2}_{f}}{Z_{S}}cosθ_{Z}+j\frac{E^{2}_{f}}{Z_{S}}sinθ_{Z}\right)}$$$$\mathrm{\therefore\:S_{o}=\left(\frac{VE_{f}}{Z_{S}}cos(θ_{Z}-δ)-\frac{E^{2}_{f}}{Z_{S}}cosθ_{Z}\right)+j\left(\frac{VE_{f}}{Z_{S}}sin(θ_{Z}-δ)-\frac{E^{2}_{f}}{Z_{S}}sinθ_{Z}\right)\:\:\:\:\:\:...(5)}$$同步电动机每相的有效功率输出通过将方程式(5)的实部等同起来，我们得到同步电动机的有效功率输出，即 $$\mathrm{P_{o}=\frac{VE_{f}}{Z_{S}}cos(θ_{Z}-δ)-\frac{E^{2}_{f}}{Z_{S}}cosθ_{Z}}$$$$\mathrm{\because\:cosθ_{Z}=\frac{R_{a}}{Z_{S}}}$$$$\mathrm{\therefore\:P_{o}=\frac{VE_{f}}{Z_{S}}cos(θ_{Z}-δ)-\frac{E^{2}_{f}}{Z^{2}_{S}}R_{a}\:\:\:\:\:\:...(6)}$$但是， $$\mathrm{θ_{Z}=(90°-α_{Z});cos(θ_{Z}-δ)=cos(90°-δ+α_{Z})=sin(δ+α_{Z})}$$$$\mathrm{\therefore\:P_{o}=\frac{VE_{f}}{Z_{S}}sin(δ+α_{Z})-\frac{E^{2}_{f}}{Z^{2}_{S}}R_{a}\:\:\:\:\:\:...(7)}$$同步电动机每相的无功功率输出通过将方程式(5)的虚部等同起来，我们得到同步电动机的无功功率输出，即 $$\mathrm{Q_{o}=\frac{VE_{f}}{Z_{S}}sin(θ_{Z}-δ)-\frac{E^{2}_{f}}{Z_{S}}sinθ_{Z}}$$$$\mathrm{\because\:sinθ_{Z}=\frac{X_{S}}{Z_{S}}}$$$$\mathrm{\therefore\:Q_{o}=\frac{VE_{f}}{Z_{S}}sin(θ_{Z}-δ)-\frac{E^{2}_{f}}{Z^{2}_{S}}R_{a}\:\:\:\:\:\:...(8)}$$但是， $$\mathrm{θ_{Z}=(90°-α_{Z});sin(θ_{Z}-δ)=sin(90°-δ+α_{Z})=cos(δ+α_{Z})}$$$$\mathrm{\therefore\:Q_{o}=\frac{VE_{f}}{Z_{S}}cos(δ+α_{Z})-\frac{E^{2}_{f}}{Z^{2}_{S}}X_{S}\:\:\:\:\:\:...(9)}$$此外，对于同步... 阅读更多

滞后功率因数下的相量图和圆柱形同步电动机的等效电路图分别如图 1 和图 2 所示。端电压 (V) 被视为参考相量，励磁电压 (Ef) 以角度 δ 滞后于端电压 (V)，因此 $$\mathrm{V=V\angle0°\:and\:E_{f}=E_{f}\:\angle-δ}$$在等效电路的回路中应用 KVL，我们得到： $$\mathrm{V=E_{f}+I_{a}Z_{S}\:\:\:\:\:\:...(1)}$$$$\mathrm{\therefore\:I_{a}=\frac{V-E_{f}}{Z_{S}}\:\:\:\:\:\:...(2)}$$$$\mathrm{\Longrightarrow\:I_{a}=\frac{V\angle0°-E_{f}\:\angle-δ}{Z_{S}\angleθ_{Z}}=\frac{V}{Z_{S}}\angle-θ_{Z}-\frac{E_{f}}{Z_{S}}\angle-(δ+θ_{Z})}$$$$\mathrm{\therefore\:I^*_{a}=\frac{V}{Z_{S}}\angleθ_{Z}-\frac{E_{f}}{Z_{S}}\angle(δ+θ_{Z})\:\:\:\:\:\:...(3)}$$因此，同步电动机的各种输入功率的表达式如下：同步电动机每相的复功率输入同步电动机的复功率输入由下式给出： $$\mathrm{S_{i}=VI^*_{a}=P_{i}+jQ_{i}\:\:\:\:\:\:...(4)}$$从方程式 (3) 和 (4) 中，我们得到： $$\mathrm{S_{i}=\frac{V^{2}}{Z_{S}}\angleθ_{Z}-\frac{VE_{f}}{Z_{S}}\angle(δ+θ_{Z})}$$$$\mathrm{\Longrightarrow\:S_{i}=\left(\frac{V^{2}}{Z_{S}}cosθ_{Z}+j\frac{V^{2}}{Z_{S}}sinθ_{Z}\right)-\left(\frac{VE_{f}}{Z_{S}}cos(δ+θ_{Z})+j\frac{VE_{f}}{Z_{S}}sin(δ+θ_{Z})\right )}$$$$\mathrm{\therefore\:S_{i}=\left[\frac{V^{2}}{Z_{S}}cosθ_{Z}-\frac{VE_{f}}{Z_{S}}cos(δ+θ_{Z})\right]+j\left[\frac{V^{2}}{Z_{S}}sinθ_{Z}-\frac{VE_{f}}{Z_{S}}sin(δ+θ_{Z})\right]\:\:\:\:\:\:...(5)}$$有效输入... 阅读更多

同步电动机 V 曲线对于不同的恒定负载，在电枢电流 (Ia) 和励磁电流 (If) 之间绘制的图形称为同步电动机的 V 曲线。同步电动机的功率因数可以通过改变励磁，即通过改变励磁电流 (If) 来控制。此外，电枢电流 (Ia) 随着励磁或励磁电流 (If) 的变化而变化。现在，让我们假设同步电动机在空载运行。如果励磁电流 (If) 从一个较小的值增加，则电枢电流 (Ia) 将减小，直到 Ia 达到最小值。功率因数... 阅读更多

同步电动机转矩任何同步电动机产生的机械功率 (Pm) 可以表示为： $$\mathrm{P_{m}=\frac{2πN_{S}\tau_{g}}{60}\:Watts\:\:\:\:\:\:...(1)}$$此外，产生的机械功率 (Pm) 为： $$\mathrm{P_{m}=VI_{a}Cos(δ-φ)\:\:\:\:\:\:...(2)}$$其中，NS 是以 RPM 为单位的同步速度。τg是 N-m 为单位的总转矩。因此，同步电动机的总转矩由下式给出： $$\mathrm{\tau_{g}=\frac{60}{2π}\frac{P_{m}}{N_{S}}=9.55\times\frac{P_{m}}{N_{S}}N-m\:\:\:\:\:\:...(3)}$$轴向转矩由下式给出： $$\mathrm{\tau_{sh}=9.55\times\frac{P_{o}}{N_{S}}N-m\:\:\:\:\:\:...(4)}$$其中，Po 是电机轴上的机械输出功率。从方程式 (3)&(4) 可以看出，由于电机的速度是恒定的，即同步速度 (NS)，因此转矩与机械功率成正比。同步电动机的转矩类型为了选择一个... 阅读更多

三相同步电动机是一种三相同步电机，它作为电动机运行，即它将电能输入转换为机械能输出。同步电动机有一个独特的特性，即它以恒定的速度运行，该速度等于所有负载下的同步速度，前提是电机上的负载不超过极限值。如果电机上的负载超过极限值，则电机将停止运行，并且电机产生的平均转矩将变为零。由于这个原因，同步电动机并非天生自启动。同步电动机是一种... 阅读更多

让我们首先看一下同步电动机的框图——同步电动机的主要特性以下是同步电动机的特性：同步电动机要么以同步速度运行，要么根本不运行，即在运行过程中，它从空载到满载都保持恒定的速度。同步电动机的速度与负载无关。同步电动机本身不具备自启动能力。必须提供一些辅助手段才能启动。如果在运行过程中，轴上的负载超过机器能够驱动的最大限度，则同步电动机会停转。同步电动机……阅读更多

在空载下运行的过励磁同步电动机称为同步调相机。它也称为同步电容器、同步补偿器或同步相位调节器。同步电动机可以通过改变其励磁绕组的直流励磁来发出或吸收无功功率。通过过励磁其励磁绕组，可以使其从电源中吸收超前电流，因此它提供滞后无功功率（或吸收超前无功功率）。欠励磁同步电动机当同步电动机欠励磁时，它从电源吸收滞后电流，因此提供超前无功功率（或吸收滞后无功功率）。……阅读更多