带气隙的磁路：解释和示例

B-H 曲线或磁化曲线

B-H 曲线或磁化曲线是磁通密度 (B) 与磁场强度 (H) 之间的曲线图。B-H 曲线表示磁通密度随磁场强度变化的方式。

下图显示了磁性材料 B-H 曲线的总体形状。曲线的非线性表明磁性材料的相对磁导率 $μ_{r}$ 不是常数，而是取决于磁通密度。

在经历磁化循环（即先在一个方向磁化，然后在另一个方向磁化）的磁性材料中，磁通密度 (B) 落后于磁场强度 (H) 的现象称为 *磁滞*。

考虑一个绕在未磁化铁棒 AB 上的 N 匝线圈（见图）。线圈产生的磁场强度 *（H = NI/l）* 可以通过改变流过线圈的电流来改变。可以看出，当铁棒经过一个完整的磁化循环时，所得的 B-H 曲线会描绘出一个称为 *磁滞回线* 的环路 *abcdefa*。

当线圈中的电流为零时，H 为零，因此铁棒中的 B 也为零。当通过增加线圈电流来增加 H 时，磁通密度也会增加，直到达到最大磁通密度 $\mathit{(+B_{max})}$ 点。此时，材料达到饱和，超过此点，无论磁场强度 (H) 如何增加，磁通密度都不会增加。为此，B-H 曲线遵循路径 **oa**（见磁滞回线）。
现在，如果通过减小线圈电流来逐渐减小 H，则发现磁通密度不会沿路径 oa 减小，而是遵循路径 **ab**。在 **b** 点，磁场强度为零，但材料中的磁通密度具有有限值（等于 **ob**），称为剩余磁通密度 $\mathit{(+B_{r})}$。磁性材料保持剩余磁性的能力称为该材料的 *剩磁率*。
为了对铁棒进行退磁，即去除剩余磁性 **(ob)**，通过反向线圈电流来反向磁场强度。当 H 在反向逐渐增加时，B-H 曲线遵循路径 bc，因此当 H = oc 时，剩余磁性为零。完全去除剩余磁性所需的 H = oc 值称为 *矫顽力 $(H_{c})$*。
现在，如果 H 在反方向进一步增加，则材料在反方向再次饱和（**d** 点）。将 H 减少到零，然后在正方向增加它，将描绘曲线 defa。因此，当铁棒经过一个完整的磁化循环时，B-H 曲线会描绘出一个称为 *磁滞回线* 的闭环 abcdefa。