直流分流电动机的速度由下式给出： $$\mathrm{𝑁 \varpropto\frac{𝐸_{𝑏}}{\varphi}}$$ $$\mathrm{⇒ 𝑁 = 𝐾 (\frac{𝑉 − 𝐼_{𝑎}𝑅_{𝑎}}{\varphi})\: … (1)}$$ 从公式 (1) 可以看出，直流分流电动机的速度可以通过两种方法改变：磁通控制法电枢电阻控制法磁通控制法磁通控制法基于以下原理：通过改变磁通 ϕ，可以改变直流分流电动机的速度。 $$\mathrm{𝑁 \varpropto\frac{1}{\varphi}}$$ 在这种方法中，一个可变电阻（称为励磁调节器）与分流励磁绕组串联连接。通过增加励磁调节器的电阻，分流励磁... 阅读更多

直流串励电动机的速度由下式给出： $$\mathrm{𝑁 \varpropto\frac{𝐸_{𝑏}}{\varphi}}$$ $$\mathrm{⇒ 𝑁 = 𝐾 (\frac{𝑉 − 𝐼_{𝑎}(𝑅_{𝑎} + 𝑅_{𝑠𝑒})}{\varphi}) … (1)}$$ 因此，从公式 (1) 可以看出，直流串励电动机的速度可以通过以下两种方法之一改变：磁场控制法电枢电阻控制法磁场控制法磁场控制法基于以下事实：通过改变串励电动机的磁通，可以改变其速度，因为： $$\mathrm{N \varpropto\frac{1}{\varphi}}$$ 磁通的变化可以通过以下方式实现：磁场分流在这种方法中，... 阅读更多

直流电动机的速度直流电动机速度的表达式可以如下推导：直流电动机的反电动势由下式给出： $$\mathrm{E_{b} = V − I_{a}R_{a} … (1)}$$ 同时， $$\mathrm{𝐸_{b} =\frac{NP\varphi𝑍}{60𝐴}\:… (2)}$$ 从公式 (1) 和 (2) 可以得到： $$\mathrm{\frac{NP\varphi Z}{60A}= V − I_{a}R_{a}}$$ $$\mathrm{⇒ N = (\frac{V − I_{a}R_{a}}{\varphi}) \times\frac{60A}{PZ}}$$ 对于给定的直流电动机，(60A/PZ) = K（假设）是一个常数。 $$\mathrm{\therefore N = K (\frac{V − I_{a}R_{a}}{\varphi}}$$ 但是， $$\mathrm{(V − I_{a}R_{a}) = E_{b}}$$ 因此， $$\mathrm{N = K (\frac{𝐸_{𝑏}}{\varphi}) \:… (3)}$$ $$\mathrm{⇒ N \varpropto\frac{E_{b}}{\varphi}\:......(4)}$$ 因此，直流电动机的速度与反电动势成正比，与... 阅读更多

在实际变压器中，空载电流 I0 与额定初级电流相比非常小，因此由于 I0 导致的 R1 和 X1 中的压降可以忽略不计。因此，并联电路 R0 – Xm 可以转移到输入端。图中显示了变压器的简化等效电路。简化等效电路可以参考初级侧或次级侧，如下所述（此处，假设的变压器为升压变压器）。参考初级侧的简化等效电路这可以通过将所有次级侧量都参考到初级侧来获得，如图所示... 阅读更多

当实际变压器的次级绕组开路时，则称变压器处于空载状态（见图）。在这种情况下，初级绕组将从电源汲取一个小空载电流 I0，该电流分别为铁损和铁芯和初级绕组中极少量的铜损提供能量。因此，初级空载电流 (I0) 与外加电压 V1 的相位差不是 90°，而是滞后于它一个角度 φ0，该角度小于 90°。因此， $$\mathrm{N_{o} − load\:input\: power, \:𝑃_{0} = 𝑉_{1}𝐼_{0} cos\varphi_{0}}$$ 从相量图可以看出... 阅读更多

当负载阻抗连接到实际变压器的次级绕组时，则称变压器处于负载状态，并汲取负载电流，该电流流过次级绕组和负载。我们将考虑以下两种情况来分析实际变压器：情况 1 – 当假设变压器没有绕组电阻和漏磁通时图中显示了一个实际变压器，假设绕组电阻和漏抗被忽略。在此假设下， $$\mathrm{𝑉_{1} = 𝐸_{1}\: and \:V_{2} = 𝐸_{2}}$$ 假设一个感性负载连接到次级绕组上，导致... 阅读更多

霍普金森试验是一种测试直流电机效率的方法。霍普金森试验被称为再生试验或背靠背试验或热运行试验。此试验需要两台相同的并联直流电机，它们机械耦合并在电气上并联连接。一台电机充当电动机，另一台充当发电机。电动机从电源获取输入，电动机的机械输出驱动发电机。发电机的电气输出用于为电动机提供输入。因此，每台机器的输出都被馈送到另一台机器作为输入。当两台... 阅读更多

变压器的空载等效电路图中显示了实际变压器的空载等效电路。在此，实际变压器由一个理想变压器代替，该变压器在其初级绕组上并联一个电阻 R0 和一个感抗 Xm。电阻 R0 代表铁损，因此电流 IW 通过它并提供铁损。感抗 Xm 汲取励磁电流 Im，该电流产生铁芯中的磁通。因此， $$\mathrm{Iron\:losses \:of\: practical\: transformer\: = I_W^2 𝑅_{0} =\frac{𝑉_{1}^2}{𝑅_{0}}}$$ 此外，从等效电路可知， $$\mathrm{𝑉_{1} = 𝐼_{𝑊}𝑅_{0} = 𝐼_{𝑚}𝑋_{𝑚}}$$ 空载电流由相量和... 阅读更多

变压器的电动势方程假设一个交流电压施加到变压器的初级绕组上，电源电压的频率为 f。此施加电压在变压器的铁芯中产生一个正弦磁通 φ，其表达式为： $$\mathrm{\varphi = \varphi_{𝑚} sin \omega t}$$ 由于此正弦磁通，在初级绕组中感应出一个电动势，其瞬时值为： $$\mathrm{𝑒_{1} = −𝑁_{1}\frac{𝑑\varphi}{𝑑𝑡} = −𝑁_{1}\frac{𝑑}{𝑑𝑡}(\varphi_{𝑚} sin \omega t)}$$ $$\mathrm{⇒ 𝑒_{1} = −𝑁_{1}\omega\varphi_{𝑚} cos \omega t = 𝑁_{1}\omega\varphi_{𝑚} sin (\omega t −\frac{\pi}{2})}$$ $$\mathrm{\because \: \omega = 2\pi𝑓}$$ $$\mathrm{\therefore 𝑒_{1} = 2𝜋𝑓𝑁_{1}\varphi_{𝑚} sin (\omega t −\frac{\pi}{2})}$$ $$\mathrm{⇒ 𝑒_{1} = ... 阅读更多

当直流发电机的电枢在磁场中旋转时，电枢绕组中会感应出电动势，此感应电动势称为感应电动势。用 Eg 表示。直流发电机电动势方程的推导令 $$\mathrm{\varphi = 磁通每极在 Wb 中}$$ $$\mathrm{𝑍 = 电枢导体的总数}$$ $$\mathrm{𝑃 = 机器中的磁极数}$$ $$\mathrm{𝐴 = 并联支路的数目}$$ $$\mathrm{其中，\:𝐴 = 𝑃\: … 用于叠绕组\:= 2\: … 用于波绕组}$$ $$\mathrm{𝑁 = 电枢的速度在 RPM 中}$$ $$\mathrm{E_{g} = 感应电动势 = 每并联支路的电动势}$$ 因此，一个导体在一转中切割的磁通量... 阅读更多