三角傅里叶级数系数表达式
频率为0,ω0,2ω0,3ω0,....kω0的正弦和余弦项的无穷级数称为三角傅里叶级数,可以写成:
x(t)=a0+∞∑n=1ancosnω0t+bnsinnω0t…(1)
这里,常数a0,an和bn称为三角傅里叶级数系数。
a0的计算
为了计算系数a0,我们将对公式(1)的两边在一个周期内积分,即:
∫(t0+T)t0x(t)dt=a0∫(t0+T)t0dt+∫(t0+T)t0(∞∑n=1ancosnω0t+bnsinnω0t)dt
⇒∫(t0+T)t0x(t)dt=a0T+∞∑n=1an∫(t0+T)t0cosnω0tdt+∞∑n=1bn∫(t0+T)t0sinnω0tdt…(2)
我们知道,对于任何非零整数n和任何时间t0,正弦曲线在一个完整周期内的净面积为零。因此,
∫(t0+T)t0cosnω0tdt=0and∫(t0+T)t0sinnω0tdt=0
因此,从公式(2)中,我们得到:
∫(t0+T)t0x(t)dt=a0T
∴
使用公式(3),我们可以得到傅里叶系数a_{0}的值。
an的计算
为了计算傅里叶系数a_{n},将公式(1)的两边乘以cos\:m\omega_{0}t\:dt,然后在一个周期内积分,即:
\mathrm{\int_{t_{0}}^{(t_{0}+T)}x(t)\:cos\:m\omega_{0}t\:dt}
\mathrm{=a_{0}\int_{t_{0}}^{(t_{0}+T)}cos\:m\omega_{0}t\:dt+\sum_{n=1}^{\infty}a_{n}\int_{t_{0}}^{(t_{0}+T)}cos(n\omega_{0} t)\:cos(m\omega_{0} t)dt+\sum_{n=1}^{\infty}b_{n}\int_{t_{0}}^{(t_{0}+T)}sin(n\omega_{0} t)\:cos(m\omega_{0} t)dt… (4)}
当m = n时,公式(4)中的第一项和第三项积分等于零,第二项积分等于\left(\frac{T}{2} \right)。因此,
\mathrm{\int_{t_{0}}^{(t_{0}+T)}x(t)\:cos\:m\omega_{0} t\:dt=a_{m}\left(\frac{T}{2} \right)}
因为m = n,
\mathrm{\therefore\:a_{n}=\frac{2}{T}\int_{t_{0}}^{(t_{0}+T)}x(t)\:cos\:n\omega_{0} t\:dt… (5)}
Explore our latest online courses and learn new skills at your own pace. Enroll and become a certified expert to boost your career.
bn的计算
为了计算傅里叶系数b_{n},将公式(1)的两边乘以sin\:m\omega_{0} t,然后在一个周期内积分,即:
\mathrm{\int_{t_{0}}^{(t_{0}+T)}x(t)\:sin\:m\omega_{0}t\:dt}
\mathrm{=a_{0}\int_{t_{0}}^{(t_{0}+T)}sin\:m\omega_{0}t\:dt+\sum_{n=1}^{\infty}a_{n}\int_{t_{0}}^{(t_{0}+T)}cos(n\omega_{0} t)\:sin(m\omega_{0} t)dt+\sum_{n=1}^{\infty}b_{n}\int_{t_{0}}^{(t_{0}+T)}sin(n\omega_{0} t)\:sin(m\omega_{0} t)dt… (6)}
当m = n时,公式(6)中的第一项和第二项积分等于零,第三项积分等于\left(\frac{T}{2} \right)。因此,
\mathrm{\int_{t_{0}}^{(t_{0}+T)}x(t)\:sin\:m\omega_{0} t\:dt=b_{m}\left(\frac{T}{2}\right)}
因为m = n,
\mathrm{\therefore\:b_{n}=\frac{2}{T}\int_{t_{0}}^{(t_{0}+T)}x(t)\:sin\:n\omega_{0} t\:dt… (7)}